Фант Гуннар «Семинар по речевой связи. Обзор» с. 137-152

Адхамов А.А. «К молекулярно-кинетической теории поглощения звука в плотных газах и жидкостях» с. 153-157

Рассматривается вопрос о зависимости скорости и коэффициента поглощения звука от плотности, температуры и давления в плотном газе и жидкости, состоящих из твердых невзаимодействующих сферических молекул. Показано, что коэффициент поглощения резко уменьшается с повышением давления или плотности, а при постоянной плотности изменяется обратно пропорционально абсолютной температуре. Скорость звука монотонно растет с увеличением давления. Величина αP/ω² с ростом давления проходит через минимум.

Акуличев В.А., Ильичев В.И. «О спектральном признаке возникновения ультразвуковой кавитации в воде» с. 158-161

Обсуждаются признаки возникновения начальной фазы кавитации в воде, использованные различными авторами. На основе анализа навигационного шума вводится спектральный признак, позволяющий быстро и просто, что важно при натурных измерениях, определять момент возникновения кавитации.

Викторов И.А., Грищенко Е.К., Каёкина Т.М. «Исследование распространения ультразвуковых поверхностных волн на границе твердого тела с жидкостью» с. 162-170

Расчетно и экспериментально исследовано влияние слоя жидкости конечной или бесконечной толщины на характеристики поверхностной волны, распространяющейся на границе твердого полупространства с жидким слоем и переходящей при стремлении плотности жидкости к нулю в рэлеевскую волну.

Викторов И.А., Зубова О.М. «О диаграммах направленности излучателей волн Лэмба и Рэлея» с. 171-175

Теоретически и экспериментально получены диаграммы направленности для двух наиболее распространенных методов возбуждения волн Лэмба и Рэлея.

Глотов В.П., Лысанов Ю.П. «Поле рассеяния сферического источника над плоским слоем, содержащим дискретные неоднородности» с. 176-181

Рассчитано поле рассеяния сферического источника звука над плоским слоем (или полупространством), содержащим дискретные неоднородности при произвольном расстоянии между источником и приемником звука. Поле рассеяния складывается из поля когерентной (регулярной) волны и поля некогерентной (нерегулярной) волны. Установлено соотношение между указанными полями, зависящее от концентрации рассеивателей в слое, длины волны излучения и взаимного расположения источника и приемника звука относительно слоя.

Заборов В.И. «О звукоизоляции для двойного ограждения с пористым упругим промежуточным слоем» с. 182-186

Исследуется звукоизоляция от воздушного шума слоистого ограждения с учетом содержания воздуха в порах упругого промежуточного слоя. Получено условие достижения полной звукоизоляции. Показано, что при частотах ниже граничной упругий слой из волокнистых материалов, помещенный в воздушный промежуток между плитами двойного ограждения, и общем случае дополнительно не повышает величину звукоизоляции.

Калачев А.И. «О соотношении нелинейностей в газах и жидкостях» с. 187-191

Рассматривается вопрос о соотношении нелинейностей уравнений гидродинамики и уравнения состояния при распространении плоских акустических волн коночной амплитуд в газах и жидкостях. Приводятся выражения для соотношения этих нелинейностей из решений уравнений в переменных Эйлера и Лагранжа.

Наугольных К.А., Солуян С.И., Хохлов Р.В. «О нелинейном взаимодействии звуковых волн в поглощающей среде» с. 192-197

Рассматривается нелинейное взаимодействие звуковых волн в вязкой теплопроводящей среде. Исследуется случай, когда возникающая в результате взаимодействия волна разностной частоты, слабо затухая, может превысить по интенсивности исходные высокочастотные волны, что приводит к смещению спектрального максимума процесса в область низких частот. Показано, что при распространении амплитудно-модулированной волны в нелинейной гидродинамической среде осуществляется детектирование сигнала. Изучение проблемы выполнено как для малых, так и для больших чисел Рейнольдса. Проведено обобщение результатов на сферические и цилиндрические волны.

Остроумов Г.А. «О механизме кавитационного разрушения» с. 198-204

В результате захлопывания кавитационного пузырька возникает микроскопический по размерам, но огромный по интенсивности взрыв на поверхности твердой стенки, соприкасающейся с жидкостью. Исследован случай точечного взрыва дан случай, когда показатель адиабаты у вещества стенки и у жидкости одинаков и равен семи. В рамках автомодельной зоны при условии постоянного равенства сил, действующих на обе среды, энергия взрыва делится между средами обратно пропорционально корню 4-й степени из плотностей. Считая, что указанные эффекты ограничены размерами автомодельной зоны, оценена масса разрушенного участка стенки, которая оказалась обратно пропорциональной квадрату скорости звука в ней.

Теумин И.И. «Коэффициент полезного действия ультразвуковых концентраторов» с. 205-208

Даны аналитические выражения для определения к. п. д. неоднородного волновода (концентратора) в зависимости от коэффициента бегущей волны, коэффициента усиления, отношения площадей торцов и от показателя затухания в материале волновода. В частности, рассмотрены концентраторы: экспоненциальный, конический, катеноидальный, ступенчатый.

Тужилин А.А. «Новые представления дифракционных полей в клиновидных областях с идеальными границами» с. 209-214

Для решении задач дифракции плоской, цилиндрической и сферической акустических волн в клиновидной, области с идеально мягкими или идеально твердыми границами приводятся представления, во-первых, в виде равномерно сходящихся рядов, во-вторых, в виде асимптотических рядов. Представления в виде равномерно сходящихся рядов удобны для исследования и вычисления поля как в случае, когда точка наблюдения или источник поля (для дифрагирующей цилиндрической и сферической волн) находятся в окрестности ребра клина, так и в случае клиновидной области с малым углом раствора. Представления в виде асимптотических рядов удобны для исследования и вычисления поля на "больших" расстояниях.

Шевченко В.В. «Собственные волны однородной плоской импеданцной поверхности» с. 215-221

Строится полная ортогональная система собственных волн для полупространства над однородной плоской импеданцной поверхностью. Эту систему волн можно рассматривать как обобщение понятия волноводных собственных волн. Введение такой системы позволяет применить методы теории волноводов, в частности, теории возбуждения волноводов, теории нерегулярных (неоднородных) волноводов при исследовании неэкранированной (открытой) направляющей системы – импеданцной поверхности. При помощи введенных собственных волн решается задача о возбуждении волн над плоской импеданцной поверхностью.

Шендеров Е.Л. «Прохождение звуковой волны через упругую цилиндрическую оболочку» с. 222-230

Исследуется звуковое поле внутри цилиндрической оболочки кругового сечения, на которую падает плоская звуковая волна. Предполагается, что внутри оболочки находится среда с волновым сопротивлением, отличным от волнового сопротивления внешней среды. Получены выражения для звукового поля внутри оболочки. Установлено, что на некоторых частотах имеются максимумы звукового давления внутри оболочки, связанные с резонансом оболочки и резонансами объема среды, заполняющей внутреннюю область. Отмечено, что уровень звукового давления в центре оболочки на резонансах может значительно превосходить давление в падающей звуковой волне, в то время как на низких частотах звуковое давление внутри оболочки сильно уменьшается. Результаты расчета проверены экспериментально.

Борун Г.М., Поляков З.И. «Величина разрежения в зоне резания ультразвукового инструмента» с. 231-232

6.23

Заборов В.И. «Об одном способе достижения полной виброизоляции» с. 233-234

Захаров Л.Н., Нестеров В.С., Федосеева Э.Г. «К вопросу о влиянии поверхностного волнения на распространение звука в мелком слое пресноводного водоема» с. 234-236

Казанцев В.Ф. «Метод измерения ультразвуковых напряжений в прозрачных телах» с. 236-238

Котлярский Л.Б., Школьник И.Э. «Определение пьезомодуля методом падающего шарика» с. 238-239

Кравцов В.М. «О величине дисперсии звука вблизи точек фазового перехода второго рода» с. 239-241

Недужий С.А. «Влияние частоты ультразвука на состав дисперсной фазы эмульсии в момент ее образования» с. 241-243

Никифоров А.С. «Об излучении задемпфированных пластин» с. 243-244

Пигулевский Е.Д., Сазонов А.М. «Резонансное поглощение ультразвука в кристалле NaCl» с. 245

Смарышев М.Д. «О приближенном вычислении коэффициента концентрации непрерывных компенсированных систем» с. 246-247

Экнадиосянц О.К. «О кинетике ультразвукового туманообразования» с. 247-248

«Г. Бекеши – лауреат нобелевской премии» с. 249

«М. Квек» с. 250

19 декабря 1962 г. трагически погиб в катастрофе пассажирского самолета профессор доктор Марек Квек, заведующий Кафедрой акустики и теории колебаний Университета им. А. Мицкевича в Познани.

Юдин Е.Я. «Научно-исследовательский институт строительной физики» с. 251

Фурдуев В. «Leo L. Beranek. Music, acoustics and architecture. John Wiley and Sons, New York–London, 1962.» с. 252-254

Рецензия на книгу.

Андреев Н. «Animal Sounds and Communication. Editors W. E. Laniyon and W. N. Tavolga, 1960.» с. 254

Рецензия на книгу.

«Литература по акустике и смежным вопросам за 1962 г.» с. 254-257

Коротков В. «К введению международной системы единиц в СССР» с. 257-260

«К сведению авторов» с. 261-262

Публикуются правила для авторов.